¿Es creíble la teoría de la relatividad? ¿Existe alguna base experimental?
——Una poderosa pieza de evidencia que puede revertir la teoría de la relatividad de Einstein desde la fuente.
Lu Minghua
Correo electrónico: minghua6@126.com
Sitio web: www.wuwuming.fosss.org
(2006-03 - 23 apareció por primera vez en el People's Daily Online Science and Education Forum)
El experimento de Michelson-Morley hizo una contribución indeleble al derrocamiento de la hipótesis del éter. Sin embargo, dado que no se puede establecer la hipótesis del éter, el cálculo del movimiento de la franja δ n en el experimento de Michelson-Morley siempre se basa en la hipótesis del éter, por lo que su método de cálculo tampoco es confiable. La conclusión de que "la velocidad de la luz permanece sin cambios y ha cambiado". "nada que ver con el estado de movimiento de la tierra" obviamente no es riguroso. , no puede resistir el escrutinio. Sin embargo, la conclusión errónea de que "la velocidad de la luz permanece constante y no tiene nada que ver con el movimiento de la Tierra" se ha utilizado hasta el día de hoy y siempre es una evidencia sólida para apoyar la teoría de la relatividad de Einstein.
Hace 100 años, Einstein consideró el experimento de Michelson-Morley como un pilar fiable para establecer la teoría de la relatividad. Hoy, el artículo lo presenta como una fuerte evidencia para derrocar la teoría de la relatividad de Einstein.
1. Introducción al experimento de Michelson-Morley
La introducción al experimento de Michelson-Morley en este artículo proviene del libro de texto universitario de física "Concise College Physics" de 1998 publicado por Science Press. . Por la presente declaro.
En los primeros días del desarrollo de la teoría electromagnética, se creía que la luz se propagaba en el medio llamado "éter", y el éter era considerado como un representante del sistema de referencia absoluto. Para determinar la existencia de un sistema de referencia absoluto (o sistema de referencia del éter), muchos físicos de la historia han realizado muchos experimentos, los más famosos de los cuales son los experimentos de Michelson en 1881 y 1887 para detectar la velocidad de la Tierra en el éter.
1.1. La idea de diseño del experimento de Michelson-Morley
Si hay un marco inercial S', se mueve en la dirección de la velocidad de la luz a una velocidad V. En relación con el espacio absoluto (o éter), entonces la velocidad de la luz V' (luz) observada desde el marco inercial S' es C-V. Por lo tanto, si la velocidad de la luz que se propaga en diferentes direcciones (como direcciones mutuamente perpendiculares) se mide desde. un punto en el suelo (la Tierra se considera un sistema inercial aproximado), la Tierra El movimiento tendrá diferentes valores de velocidad de la luz, por lo que se puede juzgar. Ésta es la idea de diseño del experimento de Michelson-Morley[].
1.2 Interferómetro de Michelson
Según el experimento de interferencia de la película en cuña, la posición de las franjas de interferencia de la película en cuña depende de la diferencia de trayectoria óptica. Siempre que la diferencia de trayectoria óptica cambie ligeramente, las franjas de interferencia serán obvias. Este principio se utiliza para fabricar el interferómetro de Michelson (Michelson 1852 ~ 1931), cuya estructura se muestra en la Figura 01 (omitida). M1 y M2 son dos espejos planos pulidos con precisión, de los cuales M1 es fijo. M2 se controla mediante tornillos y se puede mover ligeramente. G1 y G2 son dos piezas de vidrio paralelas, del mismo material, de igual espesor y uniforme. Se recubre un lado de G1 con una fina película plateada translúcida, de modo que la luz que brilla sobre G1 se divide en luz transmitida y luz reflejada con amplitudes casi iguales, por lo que se denomina divisor de haz. Los ángulos de inclinación de G1 y G2 y M1. y M2 es 45°.
La luz generada por la fuente de luz S se divide en dos haces después de llegar a G1. La luz ① llega a M1 a través de G1 y G2, luego pasa a través de G2 y es reflejada por la película plateada de G1 en el campo de visión. La luz ② se refleja desde la superficie del revestimiento de G1 a M2. Después de ser reflejada por M2, pasa a través de G1 y llega al campo de visión. Obviamente, los rayos ① y ② son dos rayos coherentes e interferirán cuando se encuentren en el campo de visión.
Debido a la existencia del divisor de haz G1, M1 forma una imagen virtual relativa a la superficie del recubrimiento. m 1' está ubicado cerca de M2, y se puede considerar que la luz ① se refleja desde m 1'. Se forma una película de aire entre m 1' y M2. La luz ② pasa tres veces por G1. Después de pasar por G2, la luz ① también pasa tres veces por la pieza de vidrio del mismo espesor que G1 (G2 desempeña el papel de compensación del camino óptico). ), de modo que la brecha entre M1 'y M2 El espesor de la película de aire es la diferencia de trayectoria óptica entre los rayos de luz ① y ② (Nota del autor: esto puede deberse a que el espesor de la película de aire entre M1' y M2 en "Concise University Physics" es la mitad de la diferencia del camino óptico entre los rayos luminosos ① y ②).
Si M1 y M2 no son estrictamente perpendiculares, entonces m 1' y M2 no son estrictamente paralelos, entonces se forma una película de aire en forma de cuña entre m 1' y M2, y los rayos de luz ① y ② forman una interferencia de igual espesor. Las franjas de interferencia observadas en este momento son franjas claras y oscuras. Si la longitud de onda de la luz monocromática incidente es λ, cuando M2 se mueve hacia adelante o hacia atrás en λ/2, la diferencia de trayectoria óptica δ de la luz ① y ② es 2 (λ/2) = λ, podemos ver que se producen franjas de interferencia en movimiento. . Por lo tanto, la distancia δx[] que mueve M2 se puede calcular calculando el número de franjas móviles δN dentro del campo de visión.
δx =δnλ/2
Cuando M2 también es fijo, si se encuentra en un determinado estado, el valor de cambio δ δ de la diferencia de trayectoria óptica producida por los rayos de luz ① y ② puede ser λ, Podemos ver que las franjas de interferencia se mueven. Luego, calculando el número de franjas móviles δN en el campo de visión, se puede calcular el cambio en la diferencia de trayectoria óptica δδ causada por los rayos de luz ① y ②.
δδ=δnλ
De manera similar, si se puede medir el valor de cambio δ de la diferencia de trayectoria óptica producida por los rayos de luz ① y ②, se puede calcular el número de franjas de interferencia δ n. .
δN =δδ/λ
1.3. El proceso de razonamiento del experimento de Michelson-Morley
Como se muestra en la Figura 02 (omitida), el interferómetro de Michelson Todo el dispositivo puede girar alrededor del eje perpendicular al dibujo y mantener fija la trayectoria óptica PM1=PM2=L. Deje que la Tierra se mueva de izquierda a derecha con velocidad V relativa al sistema de referencia absoluto. Cuando el dispositivo está en la posición que se muestra en la figura, PM1 es paralela a V, la trayectoria del haz de luz ① de ida y vuelta entre P y M1 también es paralela a V, y la trayectoria de la velocidad de la luz ② de ida y vuelta entre P y M2 es perpendicular a v. Se puede demostrar que, el tiempo t1 requerido para que el haz de luz ① viaje de un lado a otro entre P y M1 es ligeramente mayor que el tiempo t2 requerido para que la velocidad de la luz ② viaje de un lado a otro entre P y M2, es decir, t1 > t2. Si todo el dispositivo se gira 90 grados alrededor de un eje perpendicular a la superficie de dibujo, las trayectorias de los haces ① y ② se intercambian exactamente, por lo que el tiempo t1 del haz ① es ligeramente más corto que el tiempo t2 de la velocidad de la luz ②. Por lo tanto, durante el proceso de rotación, el movimiento de las franjas de interferencia se puede observar desde el telescopio T, y el número de movimientos de las franjas se puede calcular de la siguiente manera:
δN = 2l v2/λC2
Pero inesperadamente, a pesar de los repetidos experimentos, no se observó ningún movimiento de las rayas. Este experimento, después de repetidas mejoras por parte de muchas personas, nunca ha observado el efecto del movimiento de la Tierra en relación con el éter (o el sistema de referencia absoluto)[].
1.4. Cálculo del desplazamiento marginal δ n en el experimento de Michelson-Morley
De lo anterior, según la transformación de velocidad de Galileo, podemos obtener
t1 = L/(c-v) L/(c v)
= 2Lc/(c2-v2)
= 2L/[c(1-v2/c2)]
La distancia que recorre el haz de luz ② entre p→m2′→p” es en realidad la suma de las dos cinturas del triángulo isósceles que se muestra en la Figura 03 (omitido). Entonces hay
ct2 / 2. = [L2 (vt2/2)2]1/2
Después del cálculo, se puede concluir que t2 = 2L/(c2-v2)1/2
= 2L/ [c(1-v2/C2)1/2]
La diferencia de tiempo entre los dos haces de luz es
δt = t 1-T2
= 2L/[c(1-v2/C2)]-2L/[c(1-v2/C2)1/2]
=(2L/c){(1 v2/C2…) -[1 v2/(2 C2) …]}
≈(L/C)(v2/c2)
Por lo tanto, la diferencia de camino óptico entre los dos haces es
δ= cδt
≈ Lv2/c2
Si todo el dispositivo se gira 90°, la diferencia de trayectoria óptica antes y después es 2δ y las franjas de interferencia se mueven durante este proceso δn.
De la fórmula anterior, existe
δN = 2δ/λ
≈ 2Lv2/(λc2)
Sin embargo, no importa cuántos experimentos se realicen, No se puede observar movimiento hacia las rayas. Por lo tanto, los investigadores de la época llegaron a las siguientes conclusiones: Los resultados del experimento de Michelson-Morley demostraron que la hipótesis del éter no puede establecerse sin un sistema de referencia absoluto: la velocidad de la luz es constante y no tiene nada que ver con el movimiento de la luz; tierra. La gente está de acuerdo en que el experimento de Michelson-Morley es la base experimental de la relatividad especial y hay opiniones diferentes en la comunidad académica. Pero el experimento y sus resultados nos ayudan a aceptar la teoría de la relatividad[].
Lo anterior es una introducción al experimento de Michelson-Morley en Concise University Physics. Lo siguiente es un análisis del experimento de Michelson-Morley en Concise University Physics.
2. ¿Por qué no se puede observar el efecto del movimiento de la Tierra en el experimento de Michelson-Morley?
Los resultados del experimento de Michelson-Morley niegan la hipótesis de que la propagación de la luz depende del medio especial del éter, y también niegan la existencia de un sistema de referencia absoluto. Este es reconocido por el mundo como el. contribución más significativa a la física. Pero tiene un significado más importante para la física teórica, pero no se conoce y se ha ignorado durante mucho tiempo. Es decir, debido a que el proceso de cálculo del desplazamiento de la franja δ n en el experimento de Michelson-Morley se basa en la hipótesis del éter, el método de cálculo en sí tampoco es confiable. Si las personas pudieran explorar y estudiar más a fondo el método de cálculo del movimiento de la franja δN en el experimento de Michelson-Morley en ese momento, no habrían llegado apresuradamente a la conclusión errónea de que "la velocidad de la luz permanece sin cambios y no tiene nada que ver con el movimiento". estado de la tierra." Por lo tanto, puede frenar eficazmente el surgimiento y desarrollo de teorías pseudocientíficas muy secretas como la teoría de la relatividad de Einstein.
2.1.El cálculo del desplazamiento de la franja δ n en el experimento de Michelson-Morley no escapa a la sombra de la hipótesis del éter.
Inicialmente, el cálculo del desplazamiento de la franja δ n en el experimento de Michelson-Morley se basó en la hipótesis del éter. La luz viaja a través del éter del mismo modo que el sonido viaja a través del aire. En comparación con el éter, la velocidad de la luz (velocidad de la luz) c es constante. Según esta suposición, los resultados calculados son completamente inconsistentes con los resultados experimentales. Esto no sólo muestra que la hipótesis del éter es errónea, sino que también muestra que el cálculo del desplazamiento de la franja δ n en el experimento de Michelson-Morley basado en la hipótesis del éter no es válido.
En el proceso de cálculo del desplazamiento marginal δN en el experimento de Michelson-Morley, siempre hay un sistema de referencia, sin importar lo que suceda durante la propagación del haz, la velocidad de la luz. es siempre constante En el sistema de referencia que se muestra en la Figura 04 (omitido), el tiempo t1 requerido para que el haz de luz ① viaje de ida y vuelta entre P y M1 se compone de dos partes. El tiempo requerido para la trayectoria óptica P→M1' es t1'. , y el tiempo requerido para la ruta óptica M1'→P " El tiempo requerido es t65438. Obviamente,
t1=t1' t1 "
Porque en el cálculo del movimiento marginal δN en el experimento de Michelson-Morley, el haz ① está entre P y Se necesita tiempo para viajar entre M1 y viceversa.
t1=L/(c-v) L/(c v)
Por lo tanto
t1'=L/(c-v)
t1 "=L/(c v)
Bueno
ct1'=L v t1 '
CT 1 " =left-v t1 "
El tiempo requerido para la trayectoria óptica P→m 1' es t1', y el tiempo requerido para la trayectoria óptica m 1'→P" es t 1". En el sistema de referencia que se muestra en la Figura 04, el haz ① es en P→M1' En la trayectoria óptica, después de ser reflejada por el espejo plano m 1 que se mueve a una velocidad V, la velocidad de la luz sigue siendo C, es decir, en la trayectoria óptica de m 1'→P". De manera similar, como se muestra en la Figura 05 (omitida), el tiempo t2 requerido para que el haz de luz ② viaje de ida y vuelta entre P y M2 se compone de dos partes, el tiempo T2′ requerido para la trayectoria óptica P→M2 y el tiempo requerido para el camino óptico m2′→P″ El tiempo T2″. Obviamente,
T2'= T2”= T2/2
Al calcular el desplazamiento marginal δ n en el experimento de Michelson-Morley, la viga ② está entre P y M2 El tiempo que tarda en propagarse de un lado a otro.
t2 = 2L/(c2-v2)1/2
Goode
(ct2/2)2=L2 (v t2/2)2
De esto, puedes obtener
c t2'=[L2 (v t2')2]1/2
c t2"=[L2 ( v t2")2]1/2
En el sistema de referencia que se muestra en la Figura 05, parte del haz de luz incidente con velocidad de la luz C es reflejado por el divisor de haz G1. Del análisis anterior, se puede visto que el haz de luz La velocidad de la luz en ② es C en el camino óptico P→m 1', y es C en el camino óptico M2'→P".
Para resumir, en Michelson -Experimento de Morley, el desplazamiento de franja δN En el cálculo, siempre hay un sistema de referencia en el que la velocidad del haz siempre es constante en C sin importar lo que suceda. En otras palabras, el proceso de calcular el desplazamiento de franja δ n en el. El experimento de Michelson-Morley siempre se basa en la hipótesis del éter. Sin embargo, los resultados de este cálculo teórico son completamente inconsistentes con los resultados reales. También muestra que el método de cálculo del movimiento de la franja δ n en el experimento de Michelson-Morley. . No confiable. Debemos deshacernos de la dependencia de la hipótesis del éter y recalcular el movimiento de la raya δ n en el experimento de Michelson-Morley
2.2. p> El llamado recálculo en el artículo es solo para deshacerse de la influencia de la hipótesis del éter en el proceso de cálculo, analizar el proceso experimental que es totalmente consistente con el principio de relatividad de Galileo y encontrar un nuevo método de cálculo que sea diferente. del pasado y completamente libre de la hipótesis del éter.
En realidad, hay dos objetos estudiados en el experimento de Michelson-Morley, uno es el haz de luz y el otro es el propio interferómetro de Michelson. se basa en el principio de relatividad de Galileo, cuando estudiamos objetos que interactúan, los resultados del estudio no serán diferentes dependiendo del marco de referencia que elijamos. En otras palabras, no importa qué marco de referencia elijamos para estudiar este problema, los resultados. Será el mismo después de negarlo, no existe un sistema de referencia que tenga un significado especial para la propagación de la luz. Podemos elegir cualquier sistema de coordenadas de referencia para estudiar este problema. Por lo tanto, este artículo elige dos sistemas de coordenadas, el sistema de coordenadas de referencia S. que es estacionario con respecto a la fuente de luz y el sistema de coordenadas relativo. Estudie este problema basándose en el sistema de coordenadas de referencia S' donde el interferómetro es estacionario.
2.2. 1. En el sistema de coordenadas de referencia estacionario del interferómetro. El análisis se realiza en el sistema S'.
Como se muestra en la Figura 06 (omitido), S es el sistema de coordenadas de referencia estacionario relativo a la luz. fuente, por lo que la fuente de luz es estacionaria con respecto al sistema de coordenadas S, y la velocidad de la luz emitida por la fuente de luz es relativamente El sistema de coordenadas S es c; S' es un sistema de coordenadas de referencia que es estacionario con respecto al interferómetro. En el sistema de coordenadas S, se mueve uniformemente a lo largo de la dirección positiva de 'La velocidad de la luz en el sistema de coordenadas
V'(S)= V '(fuente de luz)=-V.
v '(luz) = c-v
El interferómetro está estacionario en el sistema de coordenadas S ', y la velocidad del haz incidente es C-V después de que el haz pasa por P en P. , forma un haz ①. La velocidad sigue siendo C-V. Dado que la velocidad del haz incidente es C-V en relación con el espejo M1, la velocidad del haz reflejado también es C-V. De manera similar, cuando el haz es reflejado por P en el campo de visión en P. , la velocidad del haz también es C-V. Supongamos que el haz ① El tiempo requerido para viajar de ida y vuelta entre P y M1 es t1, el tiempo requerido para que el haz ① viaje de P a M1 es t 1'; haz ① para propagarse de M1 a P es t1".
Obviamente
(c-v) t1' = L1
(c-v) t1"= L1
t1' = L1/(c-v)
t1"= L1/(c-v)
Por lo tanto, el tiempo necesario para que el haz ① viaje de ida y vuelta entre P y M1 es
t1=t1' t1 "
= L1/(c-v) L1/(c-v)
= 2L1/(c-v)
Como se muestra en la Figura 07 (omitida), la viga ② se mueve P en la reflexión P, la velocidad del haz incidente en relación con P es C-V, entonces la velocidad del haz ② reflejado por P también es C-V. De manera similar, después de que el haz ② es reflejado por M2, su velocidad sigue siendo C-V. a P, pasa por P. Entra en el campo de visión y se encuentra con el haz ①. Su velocidad sigue siendo c-v. Sea t2 el tiempo necesario para que el haz ② viaje de un lado a otro entre P y M1, T2' es el tiempo necesario para. haz ② para ir de P a M2. El tiempo necesario para que M2 se propague a p es t2". Obviamente
(c-v)T2'= L2
t2"= L2
T2'= L2/(c-v)
T2” = L2/(c-v)
Por lo tanto, el tiempo necesario para que el haz ② se propague hacia adelante y hacia atrás entre P y M2 es
t2=t2' t2 "
= L2/(C-V) L2 /(C-V)
= 2L2 /(c-v)
Por lo tanto, la diferencia de tiempo entre los dos haces es
δt = t 1-T2
= 2L1/(c-v) -2L2 /(c-v)
= 2(L1-L2)/(c-v)
= 2δx/(c-v)
Por lo tanto, la diferencia de camino óptico entre los dos haces es
δ = v '(luz)δ t
= (c-v) δt
= 2δx(c-v)/(c-v)
= 2δx
Se puede observar que la diferencia de trayectoria óptica de los dos haces de luz es la suma de la velocidad de la luz La velocidad de movimiento del interferómetro no tiene nada que ver con eso. Solo está relacionada con la diferencia de distancia δx entre PM1 y PM2 dentro del interferómetro. En otras palabras, siempre que el interferómetro no acelere ni gire. rápidamente en relación con la fuente de luz, no importa si todo el dispositivo gira 90° o 180°. La diferencia de distancia δ x entre PM1 y PM2 en el interferómetro permanece sin cambios, y la diferencia de trayectoria óptica entre los dos haces de luz no lo hará. Naturalmente, no se observa ningún movimiento de las franjas de interferencia.
Entonces, ¿los resultados del análisis anterior tienen una dependencia especial del sistema de coordenadas de referencia S' que es estacionario con respecto al interferómetro? analizar este problema en el sistema de coordenadas de referencia S que es estacionario con respecto a la fuente de luz
2.2.2 Realizar el análisis en el sistema de coordenadas de referencia S que es estacionario con respecto a la fuente de luz
.Como se muestra en la Figura 08 (omitida), S es el sistema de coordenadas de referencia estacionario con respecto a la fuente de luz, por lo que la fuente de luz es estacionaria con respecto al sistema de coordenadas S y la velocidad de la luz emitida por la luz. la fuente es c relativa al sistema de coordenadas S; el interferómetro se mueve en línea recta a una velocidad V a lo largo de la dirección positiva del eje X en el sistema de coordenadas S. La velocidad de la luz
Interferómetro = v<. /p>
v (luz) = c
En el sistema de coordenadas S, la velocidad del haz del interferómetro en movimiento es c, y el haz está en El haz ① está formado por el divisor de haz G1 en p, y la velocidad sigue siendo c Debido a que el interferómetro se mueve en la misma dirección que el haz con velocidad V, cuando el interferómetro se mueve de PM1 a P'M1', la velocidad del haz incidente es relativa al reflector M1. C-V, entonces la velocidad del haz reflejado en relación con el espejo M1' es C-V. Por lo tanto, en relación con el sistema de coordenadas S, la velocidad del haz reflejado por el espejo m 1' es (C-V)-V. vuelve a P” se refleja en el campo de visión.
Dado que la velocidad del haz de luz ① en relación con el P” en movimiento es C-V cuando regresa a P”, la velocidad del haz de luz reflejado en el campo de visión en relación con el P” en movimiento también es C-V. haz reflejado en el campo de visión relativo al sistema de coordenadas La velocidad de S debe ser [(C-V) 2 V2] 1/2 Como se muestra en la Figura 08 (omitida), suponga que el tiempo necesario para que el haz ① se propague entre P. , m 1' y P" es t1, y el haz ① comienza desde P. El tiempo necesario para propagarse hasta m 1' es t 1'; el tiempo necesario para que el haz ① viaje desde m 1' hasta P" es t1". Por lo tanto
ct1'= L1 v t1 '
[(c-v)-v]t 1 " = l 1-v t 1 "
As
p>t1' = L1/(c-v)
t1"= L1/(c-v)
Por lo tanto, la viga ① está entre P, m 1' y P" El tiempo requerido para la propagación es
t1=t1' t1 "
= L1/(c-v) L1/(c-v)
= 2L1/(c-v)
Como se muestra en la Figura 09 (omitida), el haz ② es reflejado por el haz que ingresa al interferómetro en P. Dado que la velocidad del haz incidente ② en relación con el P en movimiento es C-V, el haz ② reflejado por P La velocidad de también es C-V, y la dirección es perpendicular a la velocidad de la luz incidente en relación con el P en movimiento. Por lo tanto, la velocidad del haz ② reflejado por P debe ser [(C-V)] en relación con el sistema de coordenadas s. Después de la reflexión por M2, la velocidad del haz ② Cuando 655 regresa a P" para [(C-V) 2 V2], ingresa al campo de visión después de pasar P" y se encuentra con el haz ①. Su velocidad sigue siendo [(C-V). 2 V2] 1/2, y debe ser relativo a P durante el movimiento O (C-V) Como se muestra en la Figura 09 (omitido), suponga que el tiempo necesario para que el haz ② se propague entre P, M2' y P" es. t2, y el tiempo necesario para que el haz ② se propague de P a M2' es T2'; ②El tiempo necesario para propagarse de M2′ a p'' es T2''; Como se puede observar en la Figura 09
(PM2') 2 = (P'M2') 2 (PP') 2
(M2'P") 2 = (M2' P") 2 (P'P") 2
Por lo tanto
{[(c-v)2 v2]1/2 T2 ' } 2 =(L2)2 (v T2 ' )2
{[(c-v)2 v2]1/2 T2 " } 2 =(L2)2 (v T2 ")2
El cálculo está disponible
T2'= L2/(c-v)
T2”= L2/(c-v)
Por lo tanto, se requiere que el haz ② se propague entre p, M2’ y p” El tiempo es
t2=t2' t2 "
= L2/(平volt) L2 /(平volt)
= 2L2 /(c-v)< / p>
Por lo tanto, la diferencia de tiempo entre los dos haces es
δt = t 1-T2
= 2L1/(c-v) -2L2 /(c-v)
= 2(L1-L2)/(c-v)
= 2δx/(c-v)
Los haces ① y ② ingresan al campo de visión del interferómetro en relación con la coordenada sistema S La velocidad es [(c-v) 2 v2] 1/2. Sin embargo, debido a que el interferómetro sólo puede observarse cuando el observador y el interferómetro permanecen relativamente estacionarios, la velocidad del haz que entra en el campo de visión del interferómetro sólo puede elegirse en relación con el interferómetro para que coincida con los hechos. La velocidad de los haces ① y ② en relación con el interferómetro después de entrar en el campo de visión del interferómetro es C-V, por lo que la diferencia de trayectoria óptica entre los dos haces es
δ=(c-v)δt
= 2δx (c-v)/(c-v)
= 2δx
Se puede ver que el análisis en el sistema de coordenadas de referencia S que es estacionario con respecto a la fuente de luz, Aunque la velocidad relativa de la luz es diferente, también se concluye que el sistema de coordenadas de referencia S' es estacionario con respecto al interferómetro.
3. Conclusión
Del reanálisis anterior de los resultados del experimento de Michelson-Morley, podemos sacar la siguiente conclusión: el movimiento marginal δN del experimento de Michelson-Morley depende del cambio de la diferencia de trayectoria óptica de los dos haces de luz, y el cambio de la diferencia de trayectoria óptica depende de la diferencia de trayectoria óptica de los dos haces de luz La diferencia de trayectoria óptica de los dos haces de luz no tiene nada que ver. ver con la velocidad de la luz VS (luz) en relación con cualquier sistema de coordenadas de referencia inercial S, también relacionado con la velocidad de movimiento VS (interferómetro). En otras palabras, durante el experimento de Michelson-Morley, siempre que el interferómetro no acelere o gire rápidamente en relación con la fuente de luz, sin importar si todo el dispositivo gira 90° o 180°, siempre que la diferencia de distancia entre PM1 y PM2 en el interferómetro es δ x Si permanece sin cambios, la diferencia de trayectoria óptica producida por los dos haces de luz no cambiará y, naturalmente, no se observará ningún movimiento marginal de interferencia. Ésta es la verdadera razón por la que el experimento de Michelson-Morley nunca observó los efectos del movimiento de la Tierra.
En el análisis anterior de los resultados del experimento de Michelson-Morley, lo único que sigue este artículo es el principio de relatividad de Galileo. En otras palabras, el análisis anterior tiene una sola premisa, es decir, se supone que la propagación de la luz debe seguir el principio de la relatividad galileana. Bajo esta premisa, los resultados obtenidos por el análisis son completamente consistentes con los resultados experimentales. El análisis realizado hace más de 100 años se debió a que no cumplía plenamente con los principios de la relatividad de Galileo y no podía escapar a la influencia de la hipótesis del éter. Por tanto, los resultados analíticos son inconsistentes con los resultados experimentales. Este experimento demuestra una vez más la aplicabilidad universal de las leyes reveladas por el principio de relatividad de Galileo. La opinión original de que las leyes de propagación de la luz son especiales e incompatibles con el principio de relatividad de Galileo es insostenible. Este experimento demuestra plenamente que la propagación de la luz también sigue completamente el principio de relatividad de Galileo.
A partir de los resultados del experimento de Michelson-Morley, Einstein concluyó apresuradamente que la velocidad de la luz es la misma para todos los observadores inerciales, y tomó como base básica la invariancia de la velocidad de la luz establecida en este sentido. Principio, del cual se derivó la transformación de Lorentz para reemplazar a la transformación de Galileo, y sobre esta base se establecieron la teoría de la relatividad especial y la teoría de la relatividad general. Se puede ver que la teoría de la relatividad de Einstein no solo está respaldada por la teoría científica, sino también por la práctica científica. Se puede decir que la teoría de la relatividad de Einstein es la teoría pseudocientífica más oculta de la historia. Al mismo tiempo, también es un sistema teórico pseudocientífico, que aún está en desarrollo y es el más sistemático.
Hace 100 años, Einstein consideró el experimento de Michelson-Morley como un pilar fiable para establecer la teoría de la relatividad. Hoy, el artículo lo presenta como una fuerte evidencia para derrocar la teoría de la relatividad de Einstein.
Posdata:
¿Qué esclarecimiento aportó el experimento de Michelson-Morley a las personas en el proceso de exploración del mundo desconocido? Hace reflexionar sobre la ciencia misma. La tecnología se centra en el conocimiento y los métodos, mientras que la ciencia se centra en el espíritu y la actitud. La esencia de la ciencia se puede resumir en el espíritu de buscar la verdad a partir de los hechos y una actitud seria y con los pies en la tierra. Si dejamos de lado los dos puntos de buscar la verdad a partir de los hechos y tener los pies en la tierra, entonces a la ciencia y la tecnología sólo les quedará la palabra tecnología.